Skip to content

Commit

Permalink
Merge branch 'master' into stellarSpectra
Browse files Browse the repository at this point in the history
  • Loading branch information
@vobolgus
vobolgus committed Jul 23, 2024
2 parents e39701e + 851c748 commit dd86c04
Show file tree
Hide file tree
Showing 26 changed files with 333 additions and 276 deletions.
31 changes: 17 additions & 14 deletions astro-notebook.tex
View file
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -21,6 +21,9 @@

\input{sys/cover}
\input{sys/authors}
\input{sys/preface}

\newpage
\setcounter{tocdepth}{2}
{
\small
Expand All @@ -30,19 +33,19 @@
\renewcommand {\baselinestretch}{ 1.02 }
}
\newpage
\input{sys/geometrical-astronomy.tex}
\input{sys/celestial-mechanics.tex}
\input{sys/conic-sections.tex}
\input{sys/astrophysics.tex}
\input{sys/special-relativity.tex}
\input{sys/cosmology.tex}
\input{sys/optics.tex}
\input{sys/spherical-astronomy.tex}
\input{sys/objects.tex}
\input{sys/magnetism.tex}
\input{sys/maths.tex}
\input{sys/practical-astronomy.tex}
\input{sys/tables.tex}
\input{sys/geometrical-astronomy}
\input{sys/celestial-mechanics}
\input{sys/conic-sections}
\input{sys/astrophysics}
\input{sys/special-relativity}
\input{sys/cosmology}
\input{sys/optics}
\input{sys/spherical-astronomy}
\input{sys/objects}
\input{sys/magnetism}
\input{sys/maths}
\input{sys/practical-astronomy}
\input{sys/tables}
%
% {
% \small
Expand All @@ -60,5 +63,5 @@



\input{sys/notes.tex}
\input{sys/notes}
\end{document}
2 changes: 1 addition & 1 deletion sections/celestial-mechanics/grav-assist.tex
View file
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -209,5 +209,5 @@ \subsection{Гравитационный манёвр}
\end{wrapfigure}
Важно понимать, полученная величина достигается только при определенной скорости входа в зону гравитационного влияния тела, а также при сверхблизком по меркам современной космонавтики пролёте. Поэтому в действительности гравитационные маневры добавляют лишь некоторую часть этой скорости, которая используется для ускорения, торможения или поворота.

Отличительной особенность гравитационного манёвра с включением двигателя является возможное различие величины скорости входа и выхода из зоны влияния тела. Тем самым можно достичь произвольного изменения скорости, если это позволяют запасы топлива на борту аппарата.
Отличительной особенностью гравитационного манёвра с включением двигателя является возможное различие величины скорости входа и выхода из зоны влияния тела. Тем самым можно достичь произвольного изменения скорости, если это позволяют запасы топлива на борту аппарата.

2 changes: 1 addition & 1 deletion sections/celestial-mechanics/inertia-moment.tex
View file
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -17,7 +17,7 @@ \subsection{Момент инерции}
= \frac{8}{15} \pi R^5 \rho = \frac{2}{5} m R^2.
\end{multline*}

Пусть $\boldsymbol{\omega}$~--- вектор угловой скорости вращения тела вокруг выделенной оси, тогда секториальная скорость точек тела, расположенных на расстоянии $r$ от оси, $\vec{s} = \omega r^2$. Следовательно, момент импульса вращения
Пусть $\boldsymbol{\omega}$~--- вектор угловой скорости вращения тела вокруг выделенной оси, тогда секториальная скорость точек тела, расположенных на расстоянии $r$ от оси, $\vec{s} = \boldsymbol{\omega} r^2$. Следовательно, момент импульса вращения
\begin{equation*}
\vec{L}_\text{вр} = \int\limits_{V} \boldsymbol{\omega} r^2 \,d m = I\boldsymbol{\omega}.
\end{equation*}
Expand Down
2 changes: 1 addition & 1 deletion sections/celestial-mechanics/lagr-points.tex
View file
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -335,4 +335,4 @@ \subsection{Точки Лагранжа}
\end{gathered}
\end{equation}

{\footnotesize \input{sections/celestial-mechanics/lagr-points-alternative.tex}}
{\footnotesize \input{sections/celestial-mechanics/lagr-points-alternative}}
126 changes: 68 additions & 58 deletions sections/geometrical-astronomy/eclipses.tex
View file
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -952,85 +952,95 @@ \subsection{Затмения}

\term{Сарос}~--- промежуток времени, по прошествии которого солнечные и лунные затмения повторяются в прежнем порядке. Происходит это из-за того, что каждый сарос Луна, орбита Луны и Солнце возвращаются в прежнее положение относительно далёких звёзд. Сарос длится ровно 242 драконических месяца, или 223 синодических месяца, или 18 лет 11 дней 8 часов.

\begin{wrapfigure}[8]{r}{.42\tw}
\begin{wrapfigure}[15]{r}{.27\tw}
\centering
\vspace{-1pc}
\tikzsetnextfilename{part-eclipses-scheme1}
\begin{tikzpicture}
\tkzDefPoint(0,0){C1}
\tkzDefPoint(-0.6,0.6){C2}
\begin{subcaptionblock}[t]{.27\tw}
\centering
\tikzsetnextfilename{part-eclipses-scheme1}
\begin{tikzpicture}
\tkzDefPoint(0,0){C1}
\tkzDefPoint(-0.6,0.6){C2}

\def\R{0.7}
\def\r{0.6}
\def\R{0.7}
\def\r{0.6}

\tkzDefShiftPoint[C2](\r,0){R2}
\tkzDrawCircle[semithick, draw=black, fill=white](C2,R2)
\tkzDefShiftPoint[C2](\r,0){R2}
\tkzDrawCircle[semithick, draw=black, fill=white](C2,R2)

\tkzDefShiftPoint[C1](\R,0){R1}
\tkzDrawCircle[semithick, draw=black, fill=black!30](C1,R1)
\tkzDefShiftPoint[C1](\R,0){R1}
\tkzDrawCircle[semithick, draw=black, fill=black!30](C1,R1)

\tkzInterCC(C1,R1)(C2,R2) \tkzGetPoints{I1}{I2}
\tkzInterLC(C1,C2)(C1,R1) \tkzGetPoints{x}{L1}
\tkzInterLC(C1,C2)(C2,R2) \tkzGetPoints{L2}{x}
\tkzInterCC(C1,R1)(C2,R2) \tkzGetPoints{I1}{I2}
\tkzInterLC(C1,C2)(C1,R1) \tkzGetPoints{x}{L1}
\tkzInterLC(C1,C2)(C2,R2) \tkzGetPoints{L2}{x}

\tkzDrawArc[semithick, dashed](C2,I1)(I2)
\tkzDrawArc[semithick, dashed](C2,I1)(I2)

\tkzDrawSegment(C1,C2)
\tkzDrawSegment[latex-latex](L1,L2)
\tkzDrawSegment(C1,C2)
\tkzDrawSegment[latex-latex](L1,L2)

\tkzDefPointBy[homothety=center C2 ratio -1](R2) \tkzGetPoint{R2'}
\tkzDefPointBy[homothety=center C2 ratio -1](R2) \tkzGetPoint{R2'}

\tkzDrawSegment[
dim style/.append style={opacity=1},
dim fence style/.style={opacity=1},
dim={$D$, \fpeval{\r + 0.1} cm, above=2pt},
opacity=0
](R2',R2)
\tkzDrawSegment[
dim style/.append style={opacity=1},
dim fence style/.style={opacity=1},
dim={$D$, \fpeval{\r + 0.1} cm, above=2pt},
opacity=0
](R2',R2)

\tkzLabelSegment[above right=-2pt](L1,L2){$x$}
\tkzLabelSegment[above right=-2pt](L1,L2){$x$}

\tkzDrawPoints(C1, C2)
\end{tikzpicture}
\hfill
\tikzsetnextfilename{part-eclipses-scheme2}
\begin{tikzpicture}
\tkzDefPoint(0,0){C1}
\tkzDefPoint(-0.2,-0.2){C2}
\tkzDrawPoints(C1, C2)
\end{tikzpicture}
\caption{Частное}
\label{pic:partial-esclipse-phase}
\end{subcaptionblock}
\begin{subcaptionblock}[t]{.27\tw}
\centering
\tikzsetnextfilename{part-eclipses-scheme2}
\begin{tikzpicture}
\tkzDefPoint(0,0){C1}
\tkzDefPoint(-0.2,-0.2){C2}

\def\R{1.3}
\def\r{0.6}
\def\R{1.3}
\def\r{0.6}

\tkzDefShiftPoint[C1](\R,0){R1}
\tkzDrawCircle[semithick, draw=black, fill=black!30](C1,R1)
\tkzDefShiftPoint[C1](\R,0){R1}
\tkzDrawCircle[semithick, draw=black, fill=black!30](C1,R1)

\tkzDefShiftPoint[C2](\r,0){R2}
\tkzDrawCircle[semithick, draw=black, dashed](C2,R2)
\tkzDefShiftPoint[C2](\r,0){R2}
\tkzDrawCircle[semithick, draw=black, dashed](C2,R2)

\tkzInterLC(C1,C2)(C1,R1) \tkzGetPoints{L1}{L2}
\tkzInterLC(C1,C2)(C2,R2) \tkzGetPoints{I1}{I2}
\tkzInterLC(C1,C2)(C1,R1) \tkzGetPoints{L1}{L2}
\tkzInterLC(C1,C2)(C2,R2) \tkzGetPoints{I1}{I2}

\tkzDefPointBy[homothety=center C2 ratio -1](R2) \tkzGetPoint{R2'}
\tkzDefPointBy[homothety=center C2 ratio -1](R2) \tkzGetPoint{R2'}

\tkzDrawSegment(L1,L2)
\tkzDrawSegments[latex-latex](L1,I1 L2,I2)
\tkzDrawSegment(L1,L2)
\tkzDrawSegments[latex-latex](L1,I1 L2,I2)

\tkzDrawSegment[
dim style/.append style={opacity=1},
dim fence style/.style={opacity=1},
dim={$D$, \fpeval{\r + 0.1} cm, above=2pt, fill=none},
opacity=0
](R2',R2)
\tkzDrawSegment[
dim style/.append style={opacity=1},
dim fence style/.style={opacity=1},
dim={$D$, \fpeval{\r + 0.1} cm, above=2pt, fill=none},
opacity=0
](R2',R2)

\tkzLabelSegment[below right=-4pt](L1,I1){$d_1$}
\tkzLabelSegment[below right=-4pt](L2,I2){$d_2$}
\tkzLabelSegment[below right=-4pt](L1,I1){$d_1$}
\tkzLabelSegment[below right=-4pt](L2,I2){$d_2$}

\tkzDrawPoints(C1, C2)
\end{tikzpicture}
\caption{Частное и полное затмение}
\tkzDrawPoints(C1, C2)
\end{tikzpicture}
\caption{Полное}
\label{pic:full-esclipse-phase}
\end{subcaptionblock}
\caption{Схемы затмений}
\label{fig:part-eclipses-scheme}
\end{wrapfigure}
Важной характеристикой любого затмения является его \term{фаза}~--- для \imp{частных} и \imp{кольцеобразных} затмений: отношение закрытой части $x$ диаметра\footnote{Здесь имеется в виду \imp{угловой} диаметр} затмеваемого тела, проходящего через центр затмевающего тела, ко всему диаметру затмеваемого тела $D$; для \imp{полного}: единица плюс отношение расстояния\footnote{Расстояние между окружностями $l_1$ и $l_2$~--- это $\min |L_1L_2|$ по всем $L_1 \in l_1$ и $L_2 \in l_2$.} между краями дисков затмеваемого и затмевающего тел к диаметру затмеваемого тела $D$.
\begin{equation}
\Phi_{\text{част}} = \frac{x}{D} < 1, \quad \quad \quad \Phi_{\text{полн}} = 1 + \frac{\min\{d_1, d_2\}}{D} > 1.
\end{equation}
Иногда вводят такое понятие, как \term{площадная фаза затмения}, т.\,е. отношение площади закрытой части диска затмеваемого тела к полной площади его диска. Чаще всего площадную фазу используют применительно к двойным звёздам, когда считают падение блеска при затмении одной звезды другой.
\begin{align}
\Phi_{\text{част}} &= \frac{x}{D}< 1,\\
\Phi_{\text{полн}} &= 1 + \frac{\min\{d_1, d_2\}}{D}> 1.
\end{align}
Иногда вводят такое понятие, как \term{площадная фаза затмения}, т.\,е. отношение площади закрытой части диска затмеваемого тела к полной площади его диска. Чаще всего площадную фазу используют применительно к двойным звёздам, когда считают падение блеска при затмении одной звезды другой.
2 changes: 1 addition & 1 deletion sections/geometrical-astronomy/map-projections.tex
View file
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -139,7 +139,7 @@ \subsubsection{Стереографическая проекция}
\subsubsection{Гномоническая проекция}
\term{Гномоническая проекция}~--- взаимооднозначное соответствие точек полусферы и касательной к ней плоскости, \lookPicRef{pic:map-projection-gnomonic}. Устроена схожим со \imp{стереографической} проекцией образом с отличием в том, откуда строятся лучи для проекции точек сферы. В стереографической проекции~--- это точка $N$, диаметрально противоположенная точке касания $S$, а в случае \imp{гномонической}~--- центр сферы $O$. В силу чего в определении фигурирует приставка <<полу->>, так как лучи, проходящие через точки дальней от плоскости проекции полусферы не пересекаются с данной плоскостью.

\begin{wrapfigure}[9]{к}{0.4\tw}
\begin{wrapfigure}[9]{r}{0.43\tw}
\centering
\vspace{-0.8pc}
\tikzsetnextfilename{gnomonic-projection-schema}
Expand Down
Loading

0 comments on commit dd86c04

Please sign in to comment.